öÕÒÎÁÌ üËÓÐÅÒÉÍÅÎÔÁÌØÎÏÊ É ôÅÏÒÅÔÉÞÅÓËÏÊ æÉÚÉËÉ
îáþáìï | ðïéóë | äìñ á÷ôïòï÷ | ðïíïýø      e
ïÂÝÁÑ ÉÎÆÏÒÍÁÃÉÑ Ï ÖÕÒÎÁÌÅ
úÏÌÏÔÙÅ ÓÔÒÁÎÉÃÙ
áÄÒÅÓÁ ÒÅÄÁËÃÉÉ
óÏÄÅÒÖÁÎÉÅ ÖÕÒÎÁÌÁ
óÏÏÂÝÅÎÉÑ ÒÅÄÁËÃÉÉ
ðÒÁ×ÉÌÁ ÄÌÑ Á×ÔÏÒÏ×
úÁÇÒÕÚÉÔØ ÓÔÁÔØÀ
ðÒÏ×ÅÒÉÔØ ÓÔÁÔÕÓ ÓÔÁÔØÉ


öüôæ, ôÏÍ 117, ÷ÙÐ. 1, ñÎ×ÁÒØ 2000
(áÎÇÌÉÊÓËÉÊ ÐÅÒÅ×ÏÄ - JETP, Vol. 90, No 1, January 2000 ÄÏÓÔÕÐÅÎ on-line ÎÁ www.springer.com )


çÒÁ×ÉÔÁÃÉÑ, ÁÓÔÒÏÆÉÚÉËÁ

ëáîïîéþåóëïå ë÷áîôï÷áîéå ä÷õíåòîïê çòá÷éôáãéé
  5

ñÄÒÁ, ÞÁÓÔÉÃÙ, ÉÈ ×ÚÁÉÍÏÄÅÊÓÔ×ÉÑ

éúíåòåîéå ïôîïóéôåìøîïê ÷åòïñôîïóôé òáóðáäá φ→ηγ ÷ ëáîáìå η→π+π-π0
  22

áÔÏÍÙ, ÓÐÅËÔÒÙ, ÉÚÌÕÞÅÎÉÅ

÷ìéñîéå ðïìñòîïê óòåäù ïëòõöåîéñ îá íîïçïæïôïîîùå òåúïîáîóù ÷ äéðïìøîùè íïìåëõìáè
  29
óôïìëîï÷åîéñ üìåëôòïîï÷ ó íïìåëõìáíé, îáèïäñýéíéóñ ÷ ÷ïúâõöäåîîùè ëïìåâáôåìøîï-÷òáýáôåìøîùè óïóôïñîéñè
  35
TEMPERATURE DEPENDENCE OF THE FORMATION RATES OF HYDROGEN-HELIUM MESIC MOLECULES IN COLLISIONS OF SLOW HYDROGEN ATOMS WITH HELIUM
  51
÷ìéñîéå éîôåòæåòåîãéïîîùè üææåëôï÷ óðïîôáîîïçï éóðõóëáîéñ îá ðï÷åäåîéå é óðåëôòù òåúïîáîóîïê æìõïòåóãåîãéé ôòåèõòï÷îå÷ïçï áôïíá ÷ ðïìå óéìøîïê ÷ïìîù
  57
ðïìñòéúáãéñ ÷áëõõíá ÷ ÷ïäïòïäïðïäïâîïí òåìñôé÷éóôóëïí áôïíå: ó÷åòèôïîëáñ óôòõëôõòá
  67
ë÷áúéëìáóóéþåóëáñ æõîëãéñ çòéîá ÷ï ÷îåûîåí ðïìå é ðòïãåóóù òáóóåñîéñ îá íáìùå õçìù
  75

ðÌÁÚÍÁ, ÇÁÚÙ

÷ùîõöäåîîïå òáóóåñîéå íáîäåìøûôáíá-âòéììàüîá ÷ ðìáúíå ó éïîîï-ú÷õëï÷ïê ôõòâõìåîôîïóôøà
  90
ëïáçõìñãéñ úáòñöåîîùè þáóôéã ÷ ðùìå÷ïê ðìáúíå
  105

îÅÌÉÎÅÊÎÁÑ ÆÉÚÉËÁ

äéæòáëãéïîîïå ïôòáöåîéå ó÷åôá ÷ èïìåóôåòéþåóëïí öéäëïí ëòéóôáììå ÷ ðòéóõôóô÷éé îåïâòáôéíïóôé ÷ïìî é æïòíõìá âòüççá-÷õìøæá äìñ óòåä ó îåïäéîáëï÷ùíé äìéîáíé ðòñíïê é ïâòáôîïê ÷ïìî
  115

ô×ÅÒÄÙÅ ÔÅÌÁ. óÔÒÕËÔÕÒÁ

íîïçïëòáôîïå íáìïõçìï÷ïå òáóóåñîéå îåêôòïîï÷ ðòé ðòïéú÷ïìøîïí úîáþåîéé âïòîï÷óëïçï ðáòáíåôòá
  122
æïôïæéúéþåóëéå ðòïãåóóù, óôéíõìéòï÷áîîùå ÷ îáîïðïòéóôïí ëòåíîéé íïýîùí ìáúåòîùí éúìõþåîéåí
  136
LOW-TEMPERATURE SPECIFIC HEAT STUDY OF SrCu2(BO3)2 WITH AN EXACTLY SOLVABLE GROUND STATE
  145

ô×ÅÒÄÙÅ ÔÅÌÁ. üÌÅËÔÒÏÎÎÙÅ Ó×ÏÊÓÔ×Á

÷úáéíïó÷ñúø ðòïóôòáîóô÷åîîùè é ÷òåíåîîùè îåõóôïêþé÷ïóôåê ÷ óéóôåíå ä÷õè îåìéîåêîùè ôïîëéè ðìåîïë
  149
îáòõûåîéå ðåòåîïòíéòõåíïóôé ÷ úáäáþå ëïîäï ÷ ÷ùóïëïôåíðåòáôõòîïí òáúìïöåîéé ó÷ïâïäîïê üîåòçéé
  162
ðï÷åòèîïóôîùå ðïìñòéôïîù ÷ äéüìåëôòéëå îá çòáîéãå ó íåôáììïí ÷ óëòåýåîîùè üìåëôòéþåóëïí é íáçîéôîïí ðïìñè
  175
ðåòåèïäù äéüìåëôòéë-ó÷åòèðòï÷ïäîéë-íåôáìì, éîäõãéòï÷áîîùå óðéîï÷ùíé æìõëôõáãéñíé, ÷ ðáòáíáçîéôîïê æáúå ìåçéòï÷áîîùè äéüìåëôòéëï÷
  182
æáúï÷ùå ðåòåèïäù ÷ ä÷õíåòîïê ÷éèòå÷ïê óéóôåíå ó äåæåëôáíé: íïäåìéòï÷áîéå íåôïäïí íïîôå-ëáòìï
  196
BOUND FERROMAGNETIC AND PARAMAGNETIC POLARONS AS AN ORIGIN OF THE RESISTIVITY PEAK IN FERROMAGNETIC SEMICONDUCTORS AND MANGANITES
  207
éóóìåäï÷áîéå íáçîéôîùè ó÷ïêóô÷ óìáâï÷úáéíïäåêóô÷õàýéè áîôéæåòòïíáçîéôîùè ãåðïþåë ó áìøôåòîéòï÷áîîùí ïâíåîîùí ÷úáéíïäåêóô÷éåí óï óðéîïí S=1/2 ðòé ðïíïýé ë÷áîôï÷ïçï íåôïäá íïîôå-ëáòìï
  218
óáíïïòçáîéúáãéñ ëòéôéþåóëïçï óïóôïñîéñ ÷ çòáîõìéòï÷áîîùè ó÷åòèðòï÷ïäîéëáè
  227
÷ìéñîéå íáçîéôîïçï ðïìñ îá ôåòíïóôéíõìéòï÷áîîõà éïîéúáãéà ðòéíåóîùè ãåîôòï÷ ÷ ðïìõðòï÷ïäîéëáè óõâíéììéíåôòï÷ùí éúìõþåîéåí
  243

òÁÚÎÏÅ

ðòïãåóó òåëïíâéîáãéé, óïðòï÷ïöäáàýéêóñ ôåìåðïòôáãéåê «ë÷áîôï÷ïê úáãåðìåîîïóôé»
  248
 
óÏÏÂÝÉÔØ Ï ÔÅÈÎÉÞÅÓËÉÈ ÐÒÏÂÌÅÍÁÈ