Journal of Experimental and Theoretical Physics
HOME | SEARCH | AUTHORS | HELP      
Journal Issues
Golden Pages
About This journal
Aims and Scope
Editorial Board
Manuscript Submission
Guidelines for Authors
Manuscript Status
Contacts


ZhETF, Vol. 163, No. 4, p. 545 (April 2023)
(English translation - JETP, Vol. 136, No. 4, p. 484, April 2023 available online at www.springer.com )

Вихри на свободной поверхности слоя нормального гелия He-I в широкой ячейке
Левченко А.А., Межов-Деглин Л.П., Пельменёв А.А.

Received: October 18, 2022

DOI: 10.31857/S0044451023040120

PDF (4.3M)

Возникновение термогравитационного конвективного течения в объеме слоя нормального жидкого гелия He-I глубиной h\approx (1-3)см в широкой цилиндрической ячейке, который подогревают сверху в поле силы тяжести в интервале температур T_{\lambda }\leq T\leq T_m, сопровождается возбуждением вихревого течения на свободной поверхности жидкости. Здесь Tλ =2.1768К - температура перехода жидкого 4He из сверхтекучего He-II в нормальное He-I состояние при давлении насыщенных паров, T_m\approx 2.183К - температура, при которой плотность He-I проходит через максимум. Конвекция в объеме служит источником энергии, накачиваемой в вихревую систему на поверхности He-I. Нелинейное взаимодействие вихрей на поверхности между собой и с конвективными вихревыми течениями в объеме слоя приводит к формированию на поверхности He-I двух крупномасштабных вихрей (вихревого диполя), размеры которых ограничиваются диаметром рабочей ячейки и в несколько раз превосходят глубину слоя. Это соответствует переходу со временем от режима вихревого течения на глубокой воде (вихри на поверхности трехмерного слоя жидкости) к вихрям на поверхности мелкой воды (вихри на поверхности двумерного слоя). При дальнейшем подогреве слоя выше Tm конвективные потоки в объеме быстро затухают, однако вихревое движение на поверхности двумерного слоя He-I сохраняется. В отсутствие накачки энергии из объема полная энергия вихревой системы на поверхности слоя мелкой воды со временем затухает по закону, близкому к степенному, вследствие нелинейного взаимодействия крупномасштабных вихрей между собой и трения о стенки ячейки. В результате, при длительных наблюдениях, на поверхности He-I вновь начинают преобладать мелкомасштабные вихри, размеры которых сравнимы или меньше глубины слоя, что соответствует переходу от двумерного к трехмерному слою жидкости. Энергия вихревого течения на поверхности слоя глубокой воды затухает по закону, близкому к экспоненциальному. Таким образом, длительные наблюдения за динамическими явлениями на свободной поверхности слоя He-I глубиной порядка нескольких сантиметров в широком интервале температур выше Tλ позволили впервые в одном эксперименте изучать возбуждение, эволюцию и затухание вихревых течений на поверхности слоя глубокой и мелкой воды .

 
Report problems